Новые идеи и гипотезы    
Реклама в Интернет
  new-idea.kulichki.net
- Разделы -
Последние публикации
Физика
Техника
Философия
Математика
Общество
Психология
Биология
Непознанное
Искусственный интеллект
Разное
Дополнительно
Опубликовать материал
Форумы

Партнеры
Доски объявлений:  Подать объявление о продаже недвижимости, автомобиля Подать объявление о продаже недвижимости, автомобиля в Украине, Київ, Крым
ОДНОСТИШИЯ



Белый каталог ссылок







Поиск на сайте или в интернете
РЕЛЯТИВИСТСКИЕ ЭФФЕКТЫ В ТЕОРИИ ЭФИРА.
Дупляк Анатолий Алексеевич,
г. Воркута,
E-mail

1.7. Использование системы координат

В предыдущих пунктах расстояние между точками, в которых произошли события, измерялось непосредственно по прямой, соединяющей эти точки. Рассмотрим вопрос о правомерности применения движущейся системы координат для определения длины стержня, с которым связана эта система. Пусть в системе стержень имеет длину L' при его непосредственном измерении вдоль стержня, а проекции стержня на оси координат движущейся системы равны х' , y' , z ' .

Стержень с координатной системой движется в эфире равномерно и прямолинейно со скоростью v. Пусть стержень образует угол α ρ вектором v , оси О'Х' , O'Y', O'Z' , системы - углы αx , αy αz соответственно. Тогда с точки зрения эфира проекции стержня на оси координат имеют реальные длины

, y = y' , z=    (1.23)

В пункте (1.1) было отмечено, что прямой угол, движущийся в эфире, является прямым и с точки зрения системы, связанной с этим углом. Поэтому проекции стержня, полученные в связанной с ним системе, являются проекциями и в эфире. В силу этого имеем

     (1.24)

Используя (1.23), а затем (1.24), получим

 .

Здесь через R обозначено выражение

( x2 sin2 αx + y2 sin2 αy + z2 sin2 αz ) .

Ясно, что , вообще говоря, не равен L' , что видно из частного случая при α = 0 . Пренебрегая членами высшего порядка, чем β2 , получаем

.

Отсюда .

Опять применяем (1.24)

.

Окончательно имеем:

.

Таким образом, при малых скоростях системы координат ее применение допустимо.

P.S.

Рассмотрим (без вывода формул) вариант опыта Майкельсона, когда световой луч вдоль первого плеча интерферометра распространяется по воздуху, а вдоль второго плеча от его начала к концу луч распространяется по воздуху, но обратно к началу плеча возвращается уже в преломляющей среде. При вращении интерферометра время, затрачиваемое светом на прохождение первого плеча, будет постоянно, а время прохождения второго плеча будет изменяться. Для интерферометра, движущегося в эфире со скоростью v и имеющего длину L плеча, содержащего среду с показателем преломления n, максимальная разность указанных выше времен равна:

,

что легко получить из анализа формул (1.5) и (1.7) если предположить, что в эфире для скорости света в среде .

Тогда разность фаз интерферирующих лучей

и смещение полос (если за единицу принять ширину интерференционной полосы) составит:

.

При n = 1,5 и L = 1 м , v = 3 ∙ 104 м/с и нм получим смещение

полосы.


 Публикации







Реклама в Интернет

  new-idea.kulichki.net Возврат