Новые идеи и гипотезы    
Реклама в Интернет
  new-idea.kulichki.net
- Разделы -
Последние публикации
Физика
Техника
Философия
Математика
Общество
Психология
Биология
Непознанное
Искусственный интеллект
Разное
Дополнительно
Опубликовать материал
Форумы

Партнеры
Доски объявлений:  Подать объявление о продаже недвижимости, автомобиля Подать объявление о продаже недвижимости, автомобиля в Украине, Київ, Крым
ОДНОСТИШИЯ



Белый каталог ссылок







Поиск на сайте или в интернете
ЭФИР - ГРАВИТАЦИОННОЕ ПОЛЕ ВЕЩЕСТВА

2. Взаимодействие тел и полей

Прежде чем рассматривать взаимодействие гравитационных полей и луча света, необходимы кое-какие уточнения в вопросах взаимодействия. Современная теоретическая физика с большой убедительностью сообщает, что классическая механика справедлива только для малых скоростей и совершенно непригодна для скоростей равных или близких скорости света. Однако, применительно к нашим условиям, то есть при том, что гравитационное поле одновременно является и Эфиром - задача становится легко разрешимой.

Рассмотрим взаимодействие тел m1 и m2 и их полей, движущихся один относительно другого со скоростью V.

Согласно [1.11] и [1.12] на рис.2.1 мы имеем два взаимодействия:

F1 = m1 * a2 и F2 = m2 * a1. - [2.1]

Принцип относительности позволяет систему отсчета привязывать как к телу m1, так и к телу m2. То есть любое из них по отношению к другому можно принять как покоящимся, так и движущимся. Примем покоящимся тело m1, а движущимся относительно него со скоростью V тело m2.

В начальный момент времени t0 тела m1 и m2 находятся на расстоянии R друг от друга. От точки m2 тело m2 движется в сторону точки m2' со скоростью V. Порция поля, излученная телом m2 в начальный момент времени t0, распространяясь сферически от тела m2 со скоростью с (в системе отсчета тела m2), а к телу m1 (в системе отсчета тела m1) со скоростью c - V, достигнет тела m1 за время t':

t' = R / (c - V). - [2.2]

За это время тело m2, двигаясь со скоростью V, переместится в точку m2' на расстояние l' от точки m2:

l' = t' * V. - [2.3]

Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t' станет S:

S = R + l'. - [2.4]

Если же тело m2 движется в сторону тела m1, то порция поля тела m2, излученная в момент времени t0, распространяясь сферически от тела m2 со скоростью с (в системе отсчета тела m2), а к телу m1 (в системе отсчета тела m1) со скоростью c + V, достигнет тела m1 за время t":

t" = R / (c + V). - [2.5]

За это время тело m2, двигаясь со скоростью V, переместится в точку m2" на расстояние l" от точки m2:

l" = t" * V. - [2.6]

Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t" станет L:

L = R - l". - [2.7]

Это взаимодействие тела m1 с полем тела m2. В этом случае ускорение (напряженность) в зоне тела m1 будет:

- при движении "туда" (тела m2 от тела m1):

a2' = m2 * G / S^2. - [2.8]

После подстановки вместо S - [2.4], R - [2.2], l' - [2.3], t' - [2.2] и упрощения, получим:

a2' = m2 * G * (c - V)^2 / (R^2 * c^2); - [2.9]

-при движении "обратно" (тела m2 к телу m1):

a2" = m2 * G / L^2. - [2.10]

После подстановки вместо L - [2.7], R - [2.5], l" - [2.6], t" - [2.5] и упрощения, получим:

a2" = m2 * G * (c + V)^2 / (R^2 * c^2). - [2.11]

Обобщая [2.9] и [2.11], получим:

a2c = m2 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2), - [2.12]

где: а2c - ускорение (напряженность) с учетом "скоростной" поправки.

- - движение тела m2 от тела m1 - взаимное удаление.

+ - движение тела m2 к телу m1 - сближение.

Для контроля полученных результатов повторим проведенные выше выкладки, но для взаимодействия тела m2 с полем тела m1, рис.2.1. Здесь порция поля тела m1, излученная в начальный момент времени t0, распространяясь сферически со скоростью с от тела m1, но со скоростью c - V к телу m2, достигнет тела m2 тогда, когда оно будет в точке m2' ' через время t' ':

t' ' = R / (c - V). - [2.13]

За это время тело m2, двигаясь со скоростью V от тела m1, переместится в точку m2' ' на расстояние l' ':

l' ' = t' ' * V. - [2.14]

Расстояние между телами m1 и m2 в этот момент станет:

S' = R + l' '. - [2.15]

Если же тело m2 движется в сторону тела m1, то порция поля тела m1, в момент времени t0, распространяясь сферически от тела m1 со скоростью с, а к телу m2 со скоростью c + V, достигнет тела m2 за время t"":

t"" = R / (c + V). - [2.16]

За это время тело m2, двигаясь со скоростью V к телу m1, переместится в точку m2"" на расстояние l"" от точки m2:

l"" = t"" * V. - [2.17]

Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t"" станет L':

L' = R - l"". - [2.18]

Это взаимодействие тела m2 с полем тела m1. В этом случае ускорение в зоне тела m2 будет:

  • при движении "туда" (тела m2 от тела m1):

a' ' = m1 * G / S'^2. - [2.19]

После подстановки вместо S' - [2.15], R - [2.13], l' ' - [2.14], t' ' - [2.13] и упрощения, получим:

a1' = m1 * G * (c - V)^2 / (R^2 * c^2); - [2.20]

  • при движении "обратно" (тела m2 к телу m1):

a1' ' = m1 * G / L'^2. - [2.21]

После подстановки вместо L' - [2.18], R - [2.16], l"" - [2.17], t"" - [2.16] и упрощения, получим:

a1' ' = m1 * G * (c + V)^2 / (R^2 * c^2). - [2.22]

Обобщая [2.20] и [2.22], получим:

a1c = m1 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2), - [2.23]

где: а1c - ускорение (напряженность) с учетом "скоростной" поправки.

Для стационарных состояний ускорение (напряженность) равна:

a1 = m1 * G / R^2 и a2 = m2 * G / R^2. - [2.24]

Уравнения [2.12] для взаимодействия тела m1 с полем тела m2 и [2.23] для взаимодействия тела m2 с полем тела m1 отличаются от уравнения [2.24] для стационарных состояний множителем:

(с ± V)^2 / c^2, - [2.25]

который можно считать скоростным поправочным коэффициентом. (НОУ-ХАУ).

Подставляя в выражения [2.1] вместо а2 и а1 аналоги со скоростными поправками, получим:

F1 = m1 * a2 = m1 * a2c = m1 * m2 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2) - [2.26]

и F2 = m2 * a1 = m2 * a1c = m2 * m1 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2), - [2.27]

где: + - для сближения тел m1 и m2;

  • - для взаимоудаления тел m1 и m2.

Эти уравнения 2.26 или 2.27 уже способны решать задачи взаимодействия взаимно движущихся тел с любыми скоростями, вплоть до скорости света с. При этом они нисколько не теряют свой классический вид. Только чуть-чуть усложнены. Зато точно учитывают те отклонения при движении от формул для стационарных состояний, которые возникают во взаимодействиях при взаимном движении.

Теперь рассмотрим некоторые предельные случаи для взаимно движущихся тел:

при V =0:

F = m1 * m2 * G * (c ± 0)^2 / (R^2 * c^2) = m1 * m2 * G / R^2, - [2.28]

то есть формула взаимодействия принимает свой первоначальный ньютоновский вид;

при V = c:

для случая взаимного удаления со скоростью с:

F = m1 * m2 * G * (c - c)^2 / (R^2 * c^2) = 0, - [2.29]

при взаимоудалении тел m1 и m2 со скоростью с, никакого взаимодействия между ними нет;

для случая сближения со скоростью с:

F = m1 * m2 * G * (c + c)^2 / (R^2 * c^2) = 4 * m1 * m2 * G / R^2. - [2.30]

Сила взаимодействия тел m1 и m2 при сближении со скоростью с - учетверяется!

Формулы [2.26] и [2.27] справедливы, когда известно расстояние между телами в момент взаимодействия. Если же известно начальное расстояние и необходимо узнать конечное, то следует применять уравнение:

F = m1 * m2 * G * c^2 / ((R^2 * (c ± V)^2). - [2.31]

И еще. Из рис.2.1 видно, что в момент фиксации взаимодействия на, допустим, тело m2 воздействует ускорение, которое создается на сфере с радиусом R через время t, а вектор его направлен в то место, где тело было t время назад. Таким образом, силы взаимодействия тел, движущихся один относительно другого, нацелены не на друг друга в момент взаимодействия, а в те точки, где эти тела были t время назад. Поэтому в реальном мире они при сближении не падают друг на друга, а закручиваются вокруг друг друга в виде спирали. (НОУ-ХАУ)

Свободно взаимодействующие, но взаимно движущиеся тела в реальной природе не могут столкнуться лоб в лоб. Они закручиваются в спираль вокруг друг друга и чем ближе приближаются друг к другу, тем выше скорость вращения вокруг общей оси, тем сильнее центробежная сила препятствует падению их друг на друга. И их, наверное, разорвет центробежная сила скорее, чем они упадут друг на друга. И это потому, что в каждый момент времени векторы ускорений направлены несколько в стороны от линии, соединяющие эти тела в момент фиксации взаимодействия.

 ОглавлениеДальше







Реклама в Интернет

  new-idea.kulichki.net Возврат