Прежде чем рассматривать взаимодействие гравитационных полей и луча света, необходимы кое-какие уточнения в вопросах взаимодействия. Современная теоретическая физика с большой убедительностью сообщает, что классическая механика справедлива только для малых скоростей и совершенно непригодна для скоростей равных или близких скорости света. Однако, применительно к нашим условиям, то есть при том, что гравитационное поле одновременно является и Эфиром - задача становится легко разрешимой.
Рассмотрим взаимодействие тел m1
и m2 и их полей, движущихся один относительно другого со скоростью V.
Согласно [1.11] и [1.12] на рис.2.1 мы имеем два взаимодействия:
F1 = m1 * a2 и F2 = m2 * a1. - [2.1]
Принцип относительности позволяет систему отсчета привязывать как к телу m1, так и к телу m2. То есть любое из них по отношению к другому можно принять как покоящимся, так и движущимся. Примем покоящимся тело m1, а движущимся относительно него со скоростью V тело m2.
В начальный момент времени t0 тела m1 и m2 находятся на расстоянии R друг от друга. От точки m2 тело m2 движется в сторону точки m2' со скоростью V. Порция поля, излученная телом m2 в начальный момент времени t0, распространяясь сферически от тела m2 со скоростью с (в системе отсчета тела m2), а к телу m1 (в системе отсчета тела m1) со скоростью c - V, достигнет тела m1 за время t':
t' = R / (c - V).
- [2.2]
За это время тело m2, двигаясь со скоростью V, переместится в точку m2' на расстояние l' от точки m2:
l' = t' * V.
- [2.3]
Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t' станет S:
S = R + l'.
- [2.4]
Если же тело m2 движется в сторону тела m1, то порция поля тела m2, излученная в момент времени t0, распространяясь сферически от тела m2 со скоростью с (в системе отсчета тела m2), а к телу m1 (в системе отсчета тела m1) со скоростью c + V, достигнет тела m1 за время t":
t" = R / (c + V).
- [2.5]
За это время тело m2, двигаясь со скоростью V, переместится в точку m2" на расстояние l" от точки m2:
l" = t" * V. - [2.6]
Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t" станет L:
L = R - l".
- [2.7]
Это взаимодействие тела m1 с полем тела m2. В этом случае ускорение (напряженность) в зоне тела m1 будет:
- при движении "туда" (тела m2 от тела m1):
a
2' = m2 * G / S^2. - [2.8]
После подстановки вместо S - [2.4], R - [2.2], l' - [2.3], t' - [2.2] и упрощения, получим:
a
2' = m2 * G * (c - V)^2 / (R^2 * c^2); - [2.9]
-при движении "обратно" (тела m2 к телу m1):
a
2" = m2 * G / L^2. - [2.10]
После подстановки вместо L - [2.7], R - [2.5], l" - [2.6], t" - [2.5] и упрощения, получим:
a
2" = m2 * G * (c + V)^2 / (R^2 * c^2). - [2.11]
Обобщая [2.9] и [2.11], получим:
a
2c = m2 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2), - [2.12]
где: а2c - ускорение (напряженность) с учетом "скоростной" поправки.
- - движение тела m2 от тела m1 - взаимное удаление.
+ - движение тела m2 к телу m1 - сближение.
Для контроля полученных результатов повторим проведенные выше выкладки, но для взаимодействия тела m2 с полем тела m1, рис.2.1. Здесь порция поля тела m1, излученная в начальный момент времени t0, распространяясь сферически со скоростью с от тела m1, но со скоростью c - V к телу m2, достигнет тела m2 тогда, когда оно будет в точке m2' ' через время t' ':
t' ' = R / (c - V).
- [2.13]
За это время тело m2, двигаясь со скоростью V от тела m1, переместится в точку m2' ' на расстояние l' ':
l' ' = t' ' * V. - [2.14]
Расстояние между телами m1 и m2 в этот момент станет:
S' = R + l' '.
- [2.15]
Если же тело m2 движется в сторону тела m1, то порция поля тела m1, в момент времени t0, распространяясь сферически от тела m1 со скоростью с, а к телу m2 со скоростью c + V, достигнет тела m2 за время t"":
t"" = R / (c + V). - [2.16]
За это время тело m2, двигаясь со скоростью V к телу m1, переместится в точку m2"" на расстояние l"" от точки m2:
l"" = t"" * V. - [2.17]
Расстояние между телами m1 и m2 в момент времени t"" станет L':
L' = R - l"". - [2.18]
Это взаимодействие тела m2 с полем тела m1. В этом случае ускорение в зоне тела m2 будет:
при движении "туда" (тела m2 от тела m1):
a' ' = m1 * G / S'^2. - [2.19]
После подстановки вместо S' - [2.15], R - [2.13], l' ' - [2.14], t' ' - [2.13] и упрощения, получим:
a
1' = m1* G * (c - V)^2 / (R^2 * c^2); - [2.20]
при движении "обратно" (тела m2 к телу m1):
a1' ' = m1 * G / L'^2. - [2.21]
После подстановки вместо L' - [2.18], R - [2.16], l"" - [2.17], t"" - [2.16] и упрощения, получим:
a
1' ' = m1 * G * (c + V)^2 / (R^2 * c^2). - [2.22]
Обобщая [2.20] и [2.22], получим:
a
1c = m1 * G * (c ± V)^2 / (R^2 * c^2), - [2.23]
где: а1c - ускорение (напряженность) с учетом "скоростной" поправки.
Для стационарных состояний ускорение (напряженность) равна:
a
1 = m1 * G / R^2 и a2= m2 * G / R^2. - [2.24]
Уравнения [2.12] для взаимодействия тела m1 с полем тела m2 и [2.23] для взаимодействия тела m2 с полем тела m1 отличаются от уравнения [2.24] для стационарных состояний множителем:
(с ± V)^2 / c^2,
- [2.25]
который можно считать скоростным поправочным коэффициентом. (НОУ-ХАУ).
Подставляя в выражения [2.1] вместо а2 и а1 аналоги со скоростными поправками, получим:
Эти уравнения 2.26 или 2.27 уже способны решать задачи взаимодействия взаимно движущихся тел с любыми скоростями, вплоть до скорости света с. При этом они нисколько не теряют свой классический вид. Только чуть-чуть усложнены. Зато точно учитывают те отклонения при движении от формул для стационарных состояний, которые возникают во взаимодействиях при взаимном движении.
Теперь рассмотрим некоторые предельные случаи для взаимно движущихся тел:
при V =0:
F = m1 * m2 * G * (c ± 0)^2 / (R^2 * c^2) = m1* m2 * G / R^2, - [2.28]
то есть формула взаимодействия принимает свой первоначальный ньютоновский вид;
Сила взаимодействия тел m1 и m2 при сближении со скоростью с - учетверяется!
Формулы [2.26] и [2.27] справедливы, когда известно расстояние между телами в момент взаимодействия. Если же известно начальное расстояние и необходимо узнать конечное, то следует применять уравнение:
F = m
1 * m2 * G * c^2 / ((R^2 * (c ± V)^2). - [2.31]
И еще. Из рис.2.1 видно, что в момент фиксации взаимодействия на, допустим, тело m2 воздействует ускорение, которое создается на сфере с радиусом R через время t, а вектор его направлен в то место, где тело было t время назад. Таким образом, силы взаимодействия тел, движущихся один относительно другого, нацелены не на друг друга в момент взаимодействия, а в те точки, где эти тела были t время назад. Поэтому в реальном мире они при сближении не падают друг на друга, а закручиваются вокруг друг друга в виде спирали. (НОУ-ХАУ)
Свободно взаимодействующие, но взаимно движущиеся тела в реальной природе не могут столкнуться лоб в лоб. Они закручиваются в спираль вокруг друг друга и чем ближе приближаются друг к другу, тем выше скорость вращения вокруг общей оси, тем сильнее центробежная сила препятствует падению их друг на друга. И их, наверное, разорвет центробежная сила скорее, чем они упадут друг на друга. И это потому, что в каждый момент времени векторы ускорений направлены несколько в стороны от линии, соединяющие эти тела в момент фиксации взаимодействия.